На плечах гигантов - Стивен Хокинг

М – М’ = Е/c². (1б)

Окончательно получаем, что приращение тяжелой массы есть Е/c². Другими словами, оно равно тому приращению инертной массы, которое следует из теории относительности.

Еще более естественным образом этот результат вытекает из эквивалентности системы отсчета К и К’. Согласно этой эквивалентности, тяжелая масса, определенная относительно К, в точности равна инертной массе, определенной относительно К’. Таким образом, энергия должна обладать тяжелой массой, равной ее инертной массе. Так, если с помощью пружинных весов в системе отсчета К’ взвесить массу М₀, то эти весы (из-за инертности М₀) покажут кажущийся вес М₀γ. Если сообщить энергию Е массе М₀, то, согласно предположению об инерции энергии, пружинные весы покажут (М₀ + Е/c²) γ.

Согласно нашему основному предположению, то же самое должно наступить и при проведении опыта в системе отсчета К, т. е. в поле тяготения.

§ 3. Время и скорость света в поле тяжести

Пусть излучение, испускаемое в равномерно ускоренной системе отсчета К’ из S₂ по направлению к S₁, имеет относительно находящихся в S₂ часов частоту v₂. Тогда по прибытии в S₁ это излучение имеет относительно находящихся там точно таких же часов частоту уже не v₂, а большую частоту v₁, которая в первом приближении равна

(2)

Действительно, снова вводя неускоренную систему отсчета К₀, относительно которой система отсчета К’ в момент испускания света имела нулевую скорость, то S₁ будет иметь относительно К₀ в момент прибытия излучения в S₁ скорость γ(h/с), откуда в силу принципа Допплера непосредственно получается соотношение (2).

Учитывая сделанное нами предположение об эквивалентности систем отсчета К и К’, полученное выражение справедливо и для покоящейся координатной системы К, в которой существует однородное поле тяжести, в том случае, когда в этой системе происходит описанный выше перенос энергии излучения.

Окончательно получаем, что луч света, испускаемый в области с определенным потенциалом тяготения из S₂ и имеющий при его испускании частоту v₂, измеренную часами, находящимися в S₂, обладает при его прибытии в S₁ другой частотой v₁, если последняя измеряется с помощью точно таких же часов, находящихся в S₁. Заменим γh через потенциал тяготения Ф, взятый в S₂ по отношению к S₁, потенциал которой принят равным нулю. Далее, что соотношение, полученное нами для однородного гравитационного поля, справедливо также и для полей другого вида.

В таком случае

(2a)

Полученный результат (справедливый, напомним, согласно своему выводу, в первом приближении) прежде всего можно применить следующим образом. Пусть v₀ – частота некоторого элементарного источника света, которая измеряется с помощью часов U, находящихся в том же месте, где и сам источник. Эта частота не зависит от расположения источника света вместе с часами. Теперь представим, что источник и часы размещены, к примеру, на поверхности Солнца (там находится наша система S₂). Часть испущенного света доходит до Земли (S₁), где мы часами U точно такой же конструкции, что и упомянутые выше, измеряем частоту v приходящего света. Следовательно, согласно соотношению (2а), имеем

Здесь Ф – (отрицательная) разность гравитационных потенциалов между поверхностью Солнца и поверхностью Земли.

Согласно нашим представлениям, спектральные линии солнечного света должны немного сместиться по сравнению с соответствующими спектральными линиями земных источников света в красную область спектра, а именно, на относительную величину

Это смещение можно было бы измерить, если бы были точно известны условия, при которых испускается солнечный свет. Но из-за того, что причины другого рода (такие как давление и температура) также влияют на положение центра тяжести спектральных линий, трудно установить, действительно ли существует выведенное выше соотношение, в котором учитывается влияние гравитационного потенциала^[14].